Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.

Настройка вашего браузера для приема файлов cookie

Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно.Ниже приведены наиболее частые причины:

• В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки браузера, чтобы он принимал файлы cookie, или чтобы спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
• Ваш браузер спрашивает вас, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались. Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, используйте кнопку «Назад» и примите файлы cookie.
• Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Если вы подозреваете это, попробуйте другой браузер.
• Дата на вашем компьютере в прошлом.Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы исправить это, установите правильное время и дату на своем компьютере.
• Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie. Вы должны отключить приложение при входе в систему или уточнить у системного администратора.

Почему этому сайту требуются файлы cookie?

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу.Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.

Что сохраняется в файлах cookie?

Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.

Как правило, в файле cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта.Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.

Что-то высасывает железо из земной коры, и ученые думают, что знают то, что

Что делает Красную планету красной? Ответ, как мог бы сказать Шерлок Холмс, прост. И этот элемент — железо.

Континентальная кора Марса настолько богата железом, что на протяжении миллиардов лет поверхностные породы фактически ржавеют при воздействии скудного кислорода в атмосфере планеты.В результате получается покрытая ржавчиной планета, которая кажется красной даже с Земли.

Земля тоже могла бы заржаветь, если бы в континентальной коре планеты было хоть немного больше железа. Но что-то глубоко под землей крадет железо Земли.

На протяжении десятилетий ученые связывали случай пропавшего железа с процессом с участием вулканов и минералом под названием магнетит, который вытягивает железо из резервуаров расплавленной магмы глубоко под землей. Новая статья, опубликованная 16 мая в журнале Science Advances, указывает пальцем на нового виновника пропавшего на Земле железа.По словам исследователей из Университета Райса в Техасе, настоящий вор — не магнетит, а искрящийся минерал, который мы все знаем и любим: гранат. [Зловещая искра: 13 таинственных и проклятых драгоценных камней]

«Принято считать, что магнетит вытягивает железо из расплава [магмы] до того, как расплав поднимется и извергнется на дугах континента [вулкана]», — автор исследования Минг Тан, помощник профессор Университета Райса, говорится в заявлении. «Истощение запасов железа наиболее заметно на континентальных дугах, где кора толстая, и в гораздо меньшей степени на островных дугах, где кора тонкая. «

Если магнетит всасывал железо, то можно было бы ожидать, что магнетита будет больше там, где континентальная кора будет толще, и истощение железа соответственно больше. Но толщина коры не коррелирует с уровнями магнетита.

Но, по словам авторов, обилие граната коррелирует с толщиной корки. Альмандин — разновидность граната, богатая железом, — лучше всего образуется в условиях высокого давления и высокой температуры. Подобные условия характерны для наземных вулканов, которые образуются на континентальные окраины, когда плотная океаническая кора скользит под континентальной корой.Поскольку под такими вулканическими цепями, известных как континентальные дуги, больше граната, а там меньше железа, исследователи обнаружили корреляцию, заслуживающую дальнейшего изучения.

Разговор со скалами

Конечно, ловить камни из расплавленных водоемов на много миль ниже действующего вулкана непросто, поэтому в исследованиях, подобных этим, ученые, как правило, полагаются на древние породы, которые уже были извергнуты прошлыми извержениями вулканов. Подобные скалы известны как ксенолиты и могут находиться на глубине до 50 миль (80 километров) под землей, прежде чем будут разорваны на части и рассеяны в результате извержения вулкана.Эти породы предоставляют исследователям «прямое окно в глубокие части континентальной дуги», — говорится в заявлении соавтора исследования Син-Тай Ли, геолога из Университета Райса.

В новом исследовании Ли и несколько студентов отправились на экскурсию по сбору ксенолитов из южной Аризоны, которые были извергнуты древним вулканом миллионы лет назад. Анализ ксенолитов показал, что эти породы образовались под континентальной дугой и действительно были загружены гранатом.

Чтобы дополнительно проверить корреляцию, исследователи потратили несколько месяцев на изучение записей ксенолитов в базе данных GEOROC Института Макса Планка, которая содержит исчерпывающую информацию о вулканических породах, собранных по всему миру.Они обнаружили, что в соответствии с их гипотезой, магма, содержащая больше фрагментов граната, также была более обеднена железом.

«Это подтверждается мировыми рекордами, но доказательства — это то, что не будет очевидным, если взглянуть только на один или два случая», — сказал Танг.

Итак, гранат, великий вор железа, прячется в земной коре? Чтобы сказать наверняка, необходимы дальнейшие исследования. Но, по крайней мере, теперь у исследователей есть глаза на еще одного вероятного подозреваемого.

Первоначально опубликовано на Live Science.

Высококачественные пленки тулий-феррита-граната с настраиваемой перпендикулярной магнитной анизотропией путем внеосевого распыления — корреляция между магнитными свойствами и деформацией пленки

Изображения тонкой пленки TmIG, полученные с помощью ПЭМ и STEM

На рисунке 1 показаны структурные и магнитные свойства оптимизированного Внеосевой напыил тонкую пленку TmIG на GGG (111) с продольным расстоянием 7 см ¹³ . Изображение поперечного сечения ПЭМ и изображения отображения элементов с помощью энергодисперсионной рентгеновской спектроскопии (EDS), показанные на рис. 1 (а) показано равномерное распределение состава в каждом слое и не видно явного химического перемешивания на границе раздела тонкой пленки TmIG / GGG. На рис. 1 (b, c) представлены изображения в поперечном сечении многоугольного кольцевого темного поля (HAADF) СТЭМ с поправкой на Cs с атомным разрешением, демонстрирующие превосходную кристалличность TmIG. Пятна с более ярким контрастом обозначают более тяжелые атомы в образцах, а пятна очень хорошо совпадают с пурпурными точками, представляющими более тяжелые атомы Gd в GGG и Tm в тонких пленках TmIG, построенные с помощью кристаллографической программы.Кроме того, наблюдалась резкая и почти идеальная граница раздела между слоями TmIG и GGG, на которой не было видимых межфазных дефектов и дислокаций. Результаты STEM показывают, что пленка TmIG была выращена эпитаксиально на подложке GGG с точно такой же кристаллической структурой и такой же ориентацией с острой границей раздела. Результаты STEM согласуются с результатами XRD, показывающими расширенные полосы Пенделлозунга.

Свойства тонкой пленки TmIG / GGG (111), выращенной путем внеосевого распыления на продольном расстоянии 7 см. (a) Изображение ПЭМ и изображения отображения элементов EDS для элементов O, Tm, Fe, Gd и Ga, окрашенных в синий, красный, зеленый, фиолетовый и желтый цвета соответственно. (b) изображения HAADF STEM с поправкой на Cs с осью зоны: [-1, -2, 3]. (c) Увеличенное изображение (b) с отфильтрованным шумом. Фиолетовые точки обозначают положения Gd в GGG и Tm в TmIG, соответственно, нанесенные кристаллографической программой. Белые пунктирные линии обозначают интерфейс TmIG / GGG. (d, e) Данные FMR, измеренные при статическом магнитном поле, приложенном в плоскости и перпендикулярно пленке TmIG, соответственно.

Константа затухания тонкой пленки TmIG

Мы провели частотно-зависимый ферромагнитный резонанс (FMR) на пленках TmIG, чтобы извлечь постоянную затухания. Ширина линии спектра ФМР (ΔH) линейно увеличивалась в зависимости от частоты микроволн при приложении магнитного поля вне плоскости и в плоскости, как показано на рис. 1 (d, e), соответственно. Константы демпфирования α были извлечены путем подбора ΔH как функции частот (f = ω / 2π),

$$ {\ rm {\ Delta}} {\ rm {H}} = \ frac {2 \ alpha} { \ sqrt {3} | \ gamma |} \ frac {\ omega} {2 \ pi} + {\ rm {\ Delta}} {H} _ {0} $$

(1)

, где γ обозначает гиромагнитное отношение, а ΔH ₀ обозначает уширение линии неоднородности пленки.Константа затухания α пленки TmIG была затем определена как 0,0133 при поле вне плоскости и 0,0146 при поле в плоскости. Немного большее значение α, измеренное с магнитным полем, приложенным в плоскости, чем вне плоскости, может быть признаком двухмагнонного рассеяния (TMS) ^15,16,17 . TMS возникает из-за неоднородности пленки (например, границ зерен и пустот) и вносит значительный вклад, когда приложенное магнитное поле направлено не вдоль нормали пленки. Вклад TMS в α минимизируется, когда поле перпендикулярно плоскости образца при проведении измерений FMR.

Настройка состава пленки TmIG: деформация при растяжении и магнитные свойства

Нормальные к поверхности XRD-сканирования образцов A, B, C, D и E показаны на рис. 2 (a). Обратите внимание, что эти пять пленок TmIG были напылены на продольном расстоянии L, равном 5, 6, 7, 8 и 9 см соответственно, при изменении состава и деформации пленок. Прозрачная бахрома Пенделозунга на всех пленках TmIG демонстрирует превосходное качество пленки.Неплоскостные параметры решетки образцов A, B, C и E составили 12,274 Å, 12,289 Å, 12,299 Å и 12,302 Å соответственно. Постепенное увеличение постоянной решетки вне плоскости отражало более богатый Tm состав по мере увеличения L, что согласуется с предыдущим исследованием состава ¹³ . Отношение Tm: Fe в образцах определяют с помощью спектрометрии обратного резерфордовского рассеяния (RBS) и рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии (XPS) в дополнительной информации S1. Для эталонного образца TmIG, выращенного на L = 7 см, отношение Tm: Fe было измерено как 0.57 пользователя RBS. Отношения Tm: Fe определены как 0,43 ± 0,03, 0,51 ± 0,05, 0,59 ± 0,05 и 0,62 ± 0,05 для образцов, выращенных на L = 5, 6, 8 и 9 см соответственно с помощью XPS. Возможным механизмом зависимости стехиометрии от продольного расстояния L является разница в рассеянии атомов Fe (атомная масса = 55,84 а.е.м.) и Tm (168,93 а.е.м.) на Ar (39,95 а.е.м.) и O ₂ (31,99 а.е.м.) в атмосфере. , что приводит к различному пространственному распределению распыленных атомов Fe и Tm. Для расчета деформации пленки в плоскости ε∥ использовалась модель упругой деформации ⁸ .Мы рассчитали и суммировали параметры решетки вне плоскости и деформации в плоскости на рис. 2 (б). Мы показываем, что деформацию растяжения в плоскости можно систематически регулировать от 0,353% до 0,476% с уменьшением L на внеосевого распыления без изменения подложек.

Рис. 2

(a) Результаты XRD L-сканирования пленок TmIG, выращенных на различных продольных расстояниях. (b) Параметры решетки вне плоскости и расчетная деформация как функция продольного расстояния. (c) M _s и H _c в зависимости от продольного расстояния.

Увеличение поля перпендикулярной магнитной анизотропии за счет деформации растяжения

Все 5 образцов A-E имели PMA, как показано петлями MH, измеренными AGM. Намагниченность (M _s ) и коэрцитивное поле (H _c ) были охарактеризованы и суммированы на рис. 2 (c). Образцы B и C имели максимум комнатной температуры M _s 99–102 emu / cm ³ с минимальным значением H _c , равным 2.4 э. Чтобы прояснить, как нестехиометрия влияет на магнитные свойства, мы обратимся к обсуждениям ниже. Момент подрешетки редкоземельного железа-граната можно рассчитать, вычислив полный момент 3 ионов железа на тетраэдрических узлах минус момент 2 ионов железа на октаэдрических узлах минус момент 3 ионов редкоземельного металла (Σ m = Σ m _{Fe tet} — Σ м _{Fe oct} — Σ м _{редкоземельный} ). В пленках, богатых Fe, Fe будет занимать позицию Tm и уменьшать полный момент из-за большего момента Fe, чем у Tm ¹⁸ .Что касается пленок с высоким содержанием Tm, то мы наблюдали уменьшение момента. Тетраэдрические позиции намного меньше, чем октаэдрические позиции, которые занимает Tm. Однако, если бы ионы Tm занимали октаэдрические позиции, полный момент увеличился бы. Судя по нашим результатам, намагниченность не определяется заселенностью ионами Tm октаэдрических позиций. С другой стороны, в пленках с высоким содержанием Tm существует еще одна возможность появления вакансий Fe ¹⁹ . Вакансии Fe в тетраэдрических узлах уменьшают магнитные моменты, а вакансии Fe в октаэдрических узлах увеличивают магнитные моменты.Они также сообщили, что вакансии Fe в тетраэдрических позициях оставались относительно постоянными, чем вакансии в октаэдрических позициях, что подразумевает, что вакансии Fe в тетраэдрических позициях могут доминировать в железо-гранатах с немного нестехиометрическим размером. Наша пленка с высоким содержанием Tm отклоняется от стехиометрии лишь в меньшем количестве, чем сообщалось о железных гранатах. Таким образом, мы делаем вывод, что уменьшение магнитного момента в наших пленках с высоким содержанием Tm могло быть результатом доминирования вакансий Fe на тетраэдрических узлах.Для H _c закрепление доменных стенок увеличивает H _c ; процесс зародышеобразования снижает H _c . H _c выше 2,4 Э может быть связано с закреплением доменных стенок, возможно, вызванным точечными дефектами, такими как замещения элементов и вакансии, часто присутствующие в нестехиометрических пленках ^20,21,22,23 . Пленки TmIG с низким значением H _c требуют меньшего индуцированного током эффективного поля для переключения намагниченности. Мы измерили приведенную плотность тока переключения намагниченности.Низкое значение H _c указывает на более высокую эффективность переключения намагниченности, хотя может иметь меньшую термическую стабильность. Однако наша способность настраивать H _c с 2,4 Э до 54 Э за счет внеосевого распыления дает явное преимущество при балансировании между термической стабильностью и эффективностью переключения намагниченности.

На рис. 3 (а) показаны результаты FMR. Резонансные поля (H _res ) всех образцов были суммированы как функция θ _H . Внеплоскостные резонансные поля образцов всегда меньше, чем плоские резонансные поля, что показывает PMA в пленках TmIG.На рисунке 3 (а) показаны хорошо подогнанные экспериментальные данные из угловых измерений ФМР, демонстрирующие постепенно изменяющиеся 4πM _eff по отношению к образцам из разных L. Эффективная намагниченность 4πM _eff была определена путем подбора данных на рис. . 3 (а). H _⊥ был извлечен из M _s и 4πM _eff , согласно 4πM _eff = 4πM _s — H _⊥ ²⁴ . На рисунке 3 (b) показано рассчитанное значение H _⊥ для образцов от A до E, полученное путем аппроксимации данных измерений на рис. 3 (а, в) представлена ​​зависимость H _⊥ от деформации растяжения для образцов с различным соотношением Tm: Fe. H _⊥ был значительно увеличен с 1429 Э до 2439 Э (170%). Результаты показали улучшение H _⊥ с большей деформацией растяжения за счет настройки состава пленки, что полностью согласуется с результатами, полученными при изменении постоянной решетки подложки ^7,8,11 . Возможность настройки M _s , H _c и H _⊥ TmIG с помощью внеосевого распыления показала большой потенциал для устройств спинтроники со сверхмалой диссипацией на основе ФИ.

(a) Сводка результатов FMR, зависящих от угла. Точками обозначены экспериментальные данные, а линиями — результаты подгонки. θ _H — угол магнитного поля относительно нормали пленки. (b) Фитинг H _⊥ как функция продольного расстояния. (c) Фитинг H _⊥ как функция деформации в плоскости.

Переключение намагниченности, индуцированное током

Для эксперимента по переключению намагниченности, индуцированному током, бислой Pt / TmIG был сформирован в виде стержня Холла для измерений эффекта Холла, как показано на рис.4 (а). Сопротивление Холла как функция магнитного поля H _Z вне плоскости на рис. 4 (b) показывает, что намагниченность TmIG переключается внеплоскостным магнитным полем. Измеренное сопротивление Холла R _H после подачи электрических импульсов отображается как функция плотности инжектируемого тока (j) с низким полем в плоскости H _X = 5 Э, как показано на рис. 4 (c) . Перемагничивание переключалось со сверхнизкой плотностью критического тока j _c ~ 2.5 × 10 ⁶ А / см ² , на порядок меньше первого заявленного значения (j _c ~ 1,8 × 10 ⁷ А / см ² ) с полем в плоскости H _X = 500 Э в Pt / TmIG по Avci и др. . ⁹ . Наш результат также был сопоставим с плотностью тока переключения (j _c ~ 6,0 × 10 ⁶ А / см ² ) с полем в плоскости> 35 Э, о котором позже сообщили Avci и др. . ²⁰ . Чтобы объяснить нашу низкую критическую плотность тока, мы применили теорию спинового магнетосопротивления Холла ²⁵ , чтобы охарактеризовать перенос спина на границе между Pt и TmIG, исследуя проводимость спинового смешения, и представили подробные расчеты в дополнительной информации S2.Предполагая, что угол Холла спина и длина спиновой диффузии Pt равны 0,08 ²⁶ и 1,4 нм ²⁵ соответственно, мы оценили действительную часть G _r и мнимую часть G _i проводимости спинового смешения как 1,1 × 10 ¹⁵ Ом ⁻¹ м ⁻² и 1,2 × 10 ¹⁴ Ом ⁻¹ м ⁻² , соответственно, больше, чем ранее сообщенные значения в Pt / TmIG ^9,27 . Это может поддерживать более эффективную передачу вращения на интерфейсе и приводить к меньшему току переключения. {2} \, {\ rm {\ theta}}) / ({{\ rm {H}}} _ {{\ rm {T}}} {\ sin {\ rm {\ theta}}}} _ {{ \ rm {H}}}) \), а затем определяли H _DL путем подбора данных и вычисления наклона. Мы получили H _DL = 0,97 ± 0,1 Э на дж _{среднеквадратичного значения.} = 1,88 × 10 ⁶ А / см ² ; а именно: H _DL = 10,9 Oe на j _r.m.s. = 2,1 × 10 ⁷ А / см ² , что сравнимо с заявленным значением (H _DL = 12,3 э / дж _{среднеквадратичного значения} = 2,1 × 10 ⁷ А / см ² ) ⁹ .

(a) Иллюстрации двухслойной структуры Pt / TmIG, превращенной в устройство с стержнем Холла с системами координат и схемой электрических измерений. (b) Сопротивление Холла R _H , измеренное как функция поля вне плоскости H _z (постоянное смещение вычитается). (c) Переключающая петля холловского стержня в зависимости от введенной плотности тока j для заданного поля H _x = 5 Э. Критический ток j _c составляет ~ 2.{2} \, {\ rm {\ theta}}) / ({\ text {Hsin} {\ rm {\ theta}}} _ {{\ rm {H}}}) \, \) для вычисления H _DL путем подбора линейного уклона [красная линия в (e) ].

Полный спектр магнонов железо-иттриевого граната

14.

Джайлс, Б. Л., Янг, З., Джеймисон, Дж. С. и Майерс, Р. С. Длинная чистая спиновая диффузия магнонов, наблюдаемая в нелокальной геометрии спина Зеебека. Phys. Ред. B 92 , 224415 (2015).

ADS Статья Google ученый

Применение железо-иттриевого граната в качестве мощного и пригодного для вторичной переработки нанокатализатора для синтеза производных пирано [2,3-c] пиразола в условиях отсутствия растворителя в одном резервуаре

2.

Weckhuysen B.M., Nat. Chem ., 2009, т. 1, стр. 690. https://doi.org/10.1038/nchem.453

CAS Статья Google ученый

9.

Мовлаи К., Ганджали М.Р., Норузи П. и Джованни Н., Nanomat. (Базель) , 2017, т. 7, стр. 406. https://doi.org/10.3390/nano7120406

Артикул Google ученый

Гранат | Камни | Драгоценные камни | Геология и почвы | Интернет-ресурсы | Школа природных ресурсов

Гранат — довольно сложный минерал с общей химической формулой R ₃ R ₂ (SiO ₄ ) ₃ , , где R ₃ — это бивалентный (дает на два электрона) металл и R ₂ — это трехвалентный металл (отдает три электрона) при образовании химической связи. Металлом R ₃ может быть кальций (Ca ⁺⁺ ) , магний (Mg ⁺⁺ ), двухвалентное железо (Fe ⁺⁺ ), или марганец (Mn ^{). ++} ), и металл R ₂ могут быть алюминием (Al ⁺⁺⁺ ), трехвалентным железом (Fe ⁺⁺⁺ ), или хромом (Cr ^{++ +} ). При таком возможном количестве замещений единственный кристалл граната может включать в себя мешанину элементов, а гранаты могут быть самых разных цветов; природные гранаты известны всех цветов, кроме голубого.

Гранат кристаллизуется в изометрической системе ; кристаллы имеют три оси равной длины, перпендикулярные друг другу. Гранат отдает предпочтение форме кристалла додекаэдра (12 граней), но другой распространенной формой является форма трапеции (24 грани). Додекаэдрический кристалл может быть модифицирован трапецоэдром, создавая множество более мелких граней кристалла. Гексооктаэдрические кристаллы (48 граней) иногда наблюдаются, как и многие другие модификации основного изометрического плана кристалла.Гранат также можно найти в массивных формах , и это было основой большой абразивной промышленности в Соединенных Штатах. Большая часть гранатового абразива была заменена промышленным карбидом кремния, но гранатовая бумага все еще доступна.

Из-за различий в химическом составе связи между некоторыми ионами сильнее, чем между другими ионами, а твердость может варьироваться от 6 ½ до 7 ½ по шкале MOHS, а удельный вес (S.G.) (вес камня по сравнению с весом равного объема воды) может варьироваться от 3,5 до 4,3. Блеск гранатов варьируется от стекловидного до смолистого и субадамантинового. Цвета могут быть красным, коричневым, желтым, оранжевым, белым, зеленым или черным или промежуточными оттенками.

Поскольку гранат кристаллизуется в изометрической системе, он изотропен (имеет только один показатель преломления) ; , то есть луч света, проходящий через гранат, движется с одной и той же скоростью независимо от направления движения.Показатель преломления вещества определяется как скорость света, проходящего через воздух, деленная на скорость света, проходящего через вещество, и определяется по формуле:

R. I. = V _воздух / V _{вещество}

Показатель преломления граната может несколько различаться. Эти вариации полезны при определении разновидностей граната, но могут быть некоторые совпадения, поэтому при работе с гранатом необходимо учитывать другие явления.

Пироп, магниево-алюминиевый гранат, вероятно, самый распространенный вид драгоценных камней. Обычно он бывает от темно-красного до черного и обычно прозрачен только в довольно мелких камнях. Большая часть древнего граната, вероятно, была пиропом, а мелкие камни были доставлены из Чехословакии. Было просверлено множество крошечных камней, и чехи разработали с ними прекрасную вышивку бисером. Его ‘R.I. колеблется от 1,72 до 1,75, а его’ S.G. — от примерно 3,6 до 3,9 и обычно составляет около 3.8. Пироп может содержать игольчатые включения.

Альмандит может быть темно-красным или коричневато-красным. Магний заменил двухвалентное железо, а трехвалентное железо заменило алюминий. S.G. колеблется от 3,9 до 4,2 и обычно составляет около 4,05. Показатель преломления обычно составляет около 1,79 и только немного выше или ниже этого параметра. Альмандит может иметь достаточно шелка (ориентированные игольчатые включения, похожие на кристаллы) , чтобы произвести звездчатых (звездчатых) камней, обычно с 4 лучами.Другие включения представляют собой кристаллы циркона, которые часто окружены темными ореолами, вызванными повреждением субатомными частицами, испускаемыми радиоактивностью циркона. Звездчатые гранаты были зарегистрированы только из Индии и Айдахо, причем последний источник был более плодовитым. Чтобы получить лучшие звезды, гранильщик должен использовать одну из додекаэдрических граней кристалла в качестве основы кабошона.

Гранаты Rhodolite имеют цвет от розово-красного до пурпурного, и в их составе примерно 2 части пиропа на одну часть альмандита.Родолиты часто содержат включения, похожие на снежинки, а некоторые камни имеют многочисленные включения, похожие на снежинки, которые создают впечатление «внутренней метели».

Спессартит — марганцево-алюминиевый гранат. Обычно он бывает коричневатым или красным, но в некоторых источниках встречаются камни оранжевого цвета. Он редко встречается в торговле драгоценными камнями и был почти неизвестен до конца 19 века. Его R.I. составляет около 1,81, а его S.G. — около 4,2. В нем могут быть волнистые перьевидные включения, образованные мельчайшими капельками жидкости.

Гранат Grossular получил свое название от цвета обыкновенного крыжовника. Массивная форма такого цвета часто продается под названием Oregon Jade , хотя ювелирная промышленность осуждает такую ​​неправильную маркировку. Это кальций-алюминиевый гранат. Гранаты Гроссуляр также бывают оранжевого, красного и желтого цветов. Термин гессонит применяется к гроссуляру от оранжевого до желтого; Эти камни имеют сиропообразный эффект или эффект тепловых волн и имеют округлые включения, напоминающие витаминные капсулы.Плотность гроссуляра колеблется от 3,58 до 3,73 и обычно составляет около 3,61. Его R.I. находится в диапазоне от 1,72 до 1,75, при этом зелень находится в нижнем диапазоне, а апельсины — в верхнем. Цаволит (= цаворит) — изумрудно-зеленая разновидность гроссуляра, известная только примерно с 1970 года. Он был обнаружен только в Танзании и получил свое название от своего источника около национального парка Цаво.

Андрадит — это железо-кальциевый гранат, который бывает желтого, зеленого, коричневого и черного цветов.Его ‘S.G. обычно составляет от 3,84 до 3,85, а его’ R.I. колеблется от 1,77 до 1,81 и обычно составляет около 1,79. Демантоид (алмазоподобный) — это голландский термин, который применяется к прозрачному андрадиту с RI около 1,81 и очень высокой дисперсией (способность камня разбивать белый свет на составляющие его цвета) . Мелкий демантоид может иметь вид желтого или светло-зеленого алмаза. Демантоиды обычно характеризуются конскими вкраплениями минерала амфибола — биссолита.

Уваровит — это кальций-хромовый гранат, который разделяет изумрудно-зеленые оттенки цаволита. Уваровит обычно встречается только в виде очень крошечных друзовых кристаллов, а куски, достаточно большие для огранки, практически неизвестны. С ростом популярности ювелирных украшений с использованием небольших пластинок друзовых кристаллов уваровит, который раньше был ограничен шкафами для коллекционеров минералов, нашел свою нишу в мире драгоценных камней.

Гранат можно спутать со шпинелью, которая имеет более низкие физические и оптические свойства, и корундом, обладающим двойным преломлением.Стекло имеет пузырьки и вихревые линии, которые легко увидеть при увеличении.

Список литературы

• Ford, W.G., 1958. Учебник минералогии с расширенным трактатом по кристаллографии и физической минералогии. John Wiley & Sons, Inc., Нью-Йорк, 851 стр.
• Губелин Э.Дж., 1974. Внутренний мир драгоценных камней; Документы из космоса и времени. Цюрих, ABC Edition, 234 стр.
• Hurlbut, C., 1963. Руководство Даны по минералогии, 17-е изд., John Wiley & sons, New York, 609 p.
• Роуз, Дж. Д., 1986. Гранаты. Баттерворта, Лондон. 134 с.
• Шуман В., 1977 г. Драгоценные камни мира. NAG Press, Ипсвич, 256 с.
• Zeitner, J. C., 1996. Драгоценные и гранильные материалы.